Model przewiduje istnienie czterech bezmasowych bozonów pośredniczących. Trzy z nich oznaczone przez są składowymi trypletu I = 1 grupy SU(2). Czwarty jest izoskalarem I = 0 transformującym się względem grupy U(1) słabego hiperładunku. Aby nadać bozonom pośredniczącym masy bez jednoczesnego naruszenia renormalizowalności teorii, wprowadzono mechanizm spontanicznego łamania symetrii poprzez dublet pól zespolonych (czterech pól rzeczywistych) z I = 1/2 nazwanych skalarami Higgsa, które generują masy cząstek poprzez samooddziaływanie.
Pola masowych bozonów oznaczamy odpowiednio Bozon oznaczony jako pozostaje bezmasowy i odpowiada fotonowi.
Dla bozonów naładowanych:
dla bozonow neutralnych:
Kąt nazywa się kątem mieszania oddziaływań słabych (kąt Weinberga). Wartość tego kąta należy wyznaczyć doświadczalnie, co jest jednym ze słabych punktów modelu standardowego.
Przypisy
Bibliografia
Kategoria:Fizyka cząstek elementarnych Kategoria:Kwantowa teoria pola