123, bez ISBN., wzór na jej obliczanie zredukuje się do formuły następującej:
W ośrodkach ciągłych Dla ośrodków ciągłych ładunek elektryczny wyraża się poprzez jego gęstość a natężenie prądu przez gęstość prądu wówczas:
Składowa magnetyczna siły Lorentza dla przewodników z prądem nazywana jest siłą elektrodynamiczną.
Czterowektor siły Lorentza Czterowektor siły Lorenzta w elektrodynamice klasycznej jest określony według wzoru:
gdzie: ładunek cząstki, na którą działa pole elektromagnetyczne, jest to kowariantny czterowektor prędkości, jest to tensor pola elektromagnetycznego, jest to tensor metryczny Minkowskiego, przyjęliśmy tutaj sygnaturę tensora metrycznego Minkowskiego w postaci bowiem przy sygnaturze przeciwnej, tzn.: mamy wzór czterwektora siły w postaci:
Wykorzystując definicję tensora pola elektromagnetycznego można obliczyć część czasową i przestrzenną czterowektora siły w elektrodynamice klasycznej, zatem po wywodach mamy:
gdzie: jest to wektor siły Lorentza, jest to wektor pędu cząstki, jest to całkowita relatywistyczna energia cząstki, jest to definicja współczynnika
gdzie: jest to szybkość cząstki, jest to prędkość fal elektromagnetycznych w szczególności światła.
Powyższa definicja czterowektora siły w elektrodynamice klasycznej jest zgodna (taka sama) w szczególnej teorii względności.