Dla skończonych i obserwowany ładunek dąży do zera i teoria wygląda na trywialną.

Właściwa interpretacja równania 1 opiera się na jego odwróceniu, tak że (związane ze skalą odległości ) jest dobierane tak, żeby dać poprawną wartość

Kiedy rośnie, goły ładunek rośnie i jest rozbieżny w punkcie renormalizacji:

Ta osobliwość to biegun Landaua z ujemnym reziduum,

W rzeczywistości jednak wzrost powoduje niepoprawność wzorów 1 i 2 w obszarze gdyż uzyskano je dla więc rzeczywiste istnienie bieguna Landaua staje się wątpliwe.

Faktyczne zachowanie ładunku jako funkcji skali pędu jest określone przez równanie Gell-Manna-Lowa:

które daje równania 1 i 2 po scałkowaniu z warunkiem dla i dla kiedy jedyny wyraz z jest zachowany z prawej strony. Ogólne zachowanie zależy od postaci funkcji

Według standardowej klasyfikacji Bogolubowa i SzyrkowaN.N. Bogoliubov, D.V. Shirkov, Introduction to the Theory of Quantized Fields, 3rd ed. (Nauka, Moscow, 1976; Wiley, New York, 1980).